遠方の天体までの固有距離を直接測定することは非常に難しい。なぜなら、天体
が光を発した時刻と我々が観測する時刻は大きく異なり、その間に宇宙は膨張し
てしまうからである。観測値が同じでも、膨張の様子が違えば、固有距離も違っ
てしまうであろう。とりあえず宇宙は平坦で静止していると考え、観測値から
直接決まる様々な「距離」を定義すると便利である。その1つに天体の明るさ、
すなわち光度(単位W)を用いる光度距離がある。いま、光度が既知であ
る標準光源Sを考えよう。簡単のため、Sは等方に光を発しているとする。観測者が受
け取る光のフラックス、即ち単位面積当たり単位時間に受け取る光のエネルギー
は、光源Sまでの「距離」をとすると、空間
が平坦であれば、
|
(6.7) |
を満たす。即ち、
|
(6.8) |
であるが、この式で定義されるが光度距離である。は観測量であるから、
さえ決まっていれば、宇宙モデルによらず、計算することが出来る。
宇宙が膨張していたり、空間的に曲率をもつ、すなわち時空が歪んでいる場合は
一般的に光度距離と固有距離が等しくならないことに注意しよう。
原因は2つある。第1の原因は、時間の伸びの効果である。
FRW宇宙を考え、スケール因子のときに、その天体が静止している系
での時間間隔で天体が光を出したとしよう。我々が観測する光の時間間
隔は
となる。つまり、光の時間
間隔は長くなる。これは遠方の天体はスローモーションで動いているようにみえ
ることを表している。さらに、静止系における各光子のエネルギー
は、
赤方偏移によりであると観測される。これも遠方の天体がスローモーションで振動しているためである。
一方、観測されるフラックスは光子のエネルギーに比例し、時
間間隔に反比例するので、もとのフラックスに比べ減少する。即ち
と
なる。よって光度距離はに比例する。
第2の原因は、空間の曲がりの効果である。観測者を原点にとり、におい
て固有距離一定として得られる2次元球面を考える。このとき球面の表面
積は
で表される。ここでは
である。従って、球面積を半径の2乗で割って得られる全立体角
は
となる。一般にを任意の角度とすると
より、全立体角は空間のガウス曲率が正ならば
より小さく、負ならばより大きい。いいかえると、光子が拡がる
面積は、前者の場合小さく、後者の場合大きくなるのである。観測されるフラッ
クスは球面積に反比例するので、空間のガウス曲率が正ならば
フラックスは大きく、負ならば小さくなる。つまり、空間の曲率を考慮すると、
であるから、
|
(6.9) |
が成り立つ。結局、光度距離はにおいて
|
(6.10) |
と表せる。は時間の伸びの効果、
は
空間の曲がりの効果を表す。